高中物理选修3-2

一、电磁感应现象 Ⅰ

只要穿过闭合回路中的磁通量发生变化，闭合回路中就会产生感应电流，如果电路不闭合只会产生感应电动势。

这种利用磁场产生电流的现象叫电磁感应，是1831年法拉第发现的。

二、感应电流的产生条件 Ⅱ

1、回路中产生感应电动势和感应电流的条件是回路所围面积中的磁通量变

·Ssin（是B化，因此研究磁通量的变化是关键，由磁通量的广义公式中B与S的夹角）看，磁通量的变化可由面积的变化S引起；可由磁感应强度B的变化B引起；可由B与S的夹角的变化引起；也可由B、S、中的两

个量的变化，或三个量的同时变化引起。

2、闭合回路中的一部分导体在磁场中作切割磁感线运动时，可以产生感应电动势，感应电流，这是初中学过的，其本质也是闭合回路中磁通量发生变化。 3、产生感应电动势、感应电流的条件：导体在磁场里做切割磁感线运动时，导体内就产生感应电动势；穿过线圈的磁量发生变化时，线圈里就产生感应电动势。如果导体是闭合电路的一部分，或者线圈是闭合的，就产生感应电流。从本质上讲，上述两种说法是一致的，所以产生感应电流的条件可归结为：穿过闭合电路的磁通量发生变化。

三、法拉第电磁感应定律 楞次定律 Ⅱ

①电磁感应规律：感应电动势的大小由法拉第电磁感应定律确定。

EBLv——当长L的导线，以速度v，在匀强磁场B中，垂直切割磁感线，

其两端间感应电动势的大小为E．

如图所示。设产生的感应电流强度为I，MN间电动势为E，则MN受向左的安培力F安BIL，要保持MN以v匀速向右运动，所施外力

F外 F安BIL，当行进位移为S时，外力功

WBILSBILvt。t为所用时间。

而在t时间内，电流做功W IEt，据能量转

化关系，W'W，则IEtBILvt。

∴EBIv，M点电势高，N点电势低。

此公式使用条件是B、I、v方向相互垂直，如不垂直，则向垂直方向作投影。

En，电路中感应电动势的大小跟穿过这个电路的磁通变化率成正比t——法拉第电磁感应定律。

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如上图中分析所用电路图，在t回路中面积变化SLvt，而回路的磁通

变化量BSBLvt，又知EBLv。

∴E t如果回路是n匝串联，则En。 t公式一：Ent

注意：1）该式普遍适用于求平均感应电动势。2）E只与穿过电路的磁通量的变

化率有关, 而与磁通的产生、磁通的大小及变化方式、电路是否闭合、电路

t的结构与材料等因素无关。 公式二：E=Blvsin

注意：1）该式通常用于导体切割磁感线时, 且导线与磁感线互相垂直(lB )。2）为v与B的夹角。l为导体切割磁感线的有效长度(即l为导体实际长度在垂直于B方向上的投影)。

I公式三：EL

t注意： 1)该公式由法拉第电磁感应定律推出。适用于自感现象。2)E与电流的变

化率成正比。

t公式四：En

t中涉及到磁通量的变化量的计算，对的计算， 一般遇到有两种情况：1)回路与磁场垂直的面积S不变, 磁感应强度发生变化，由BS，此时

BBBS此式中的叫磁感应强度的变化率, 若是恒定的, 即磁场变化是

ttt均匀的, 那么产生的感应电动势是恒定电动势。2)磁感应强度B 不变, 回路与磁En场垂直的面积发生变化, 则B·S, 线圈绕垂直于匀强磁场的轴匀速转动产生交变电动势就属这种情况。

严格区别磁通量, 磁通量的变化量，磁通量的变化率

, 磁通量tB·S，表示穿过研究平面的磁感线的条数，磁通量的变化量，表21示磁通量变化的多少，磁通量的变化率大, 及表示磁通量变化的快慢，E，tt不一定大；大，及也不一定大，它们的区别类似于力学中的ttv、v及avI的区别，另外I、I及也有类似的区别。

tt2

公式EBIv一般用于导体各部分切割磁感线的速度相同, 对有些导体各部分切割磁感线的速度不相同的情况, 如何求感应电动势？如图1所示, 一长为l的导体杆AC绕A点在纸面内以角速度匀速转动, 转动的区域的有垂直纸面向里的匀强磁场, 磁感应强度为B, 求AC产生的感应电动势, 显然, AC各部分切割磁感线的速度不相等, v0,vl, 且AC上AC

各点的线速度大小与半径成正比, 所以AC切割的速度可用其平均切割速度, 即

vvvl1vACC, 故Bl2。

222212BL——当长为L的导线，以其一端为轴，在垂2直匀强磁场B的平面内，以角速度匀速转动时，其两端感应电动势为E.

如图所示，AO导线长L，以O端为轴，以角速度匀速

2转动一周，所用时间t，描过面积SL2，（认为面

E

积变化由0增到L2）则磁通变化B·L2。

BL21BL2且用右手定则制定A端在AO间产生的感应电动势Et2/2电势高，O端电势低。

EmnBS——面积为S的纸圈，共n匝，在匀强磁场B中，以角速度匀

速转坳，其转轴与磁场方向垂直，则当线圈平面与磁场方向平行时，线圈两端有最大有感应电动势Em。

如图所示，设线框长为L，宽为d，以转到图示位置时，ab边垂直磁场方

d向向纸外运动，切割磁感线，速度为v·（圆运动半径为宽边d的一半）

2产生感应电动势

d1EBLvBLBS，a端电势高于b端电势。

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cd边垂直磁场方向切割磁感线向纸里运动，同理产生感应电动热势1BS。c端电势高于d端电势。

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bc边，ae边不切割，不产生感应电动势，b．c两端等电势，则输出端M．N

电动势为mBS。

如果线圈n匝，则EmnBS，M端电势高，N端电势低。

参照俯示图，这位置由于线圈长边是垂直切割磁感线，所以有感应电动势最

大值m，如从图示位置转过一个角度，则圆运动线速度v，在垂直磁场方向的

，则此时线圈的产生感应电动势的瞬时值即作最大值分量应为vcosEEm.cos.即作最大值方向的投影，EnBScos（是线圈平面与磁场方向的夹角）。

当线圈平面垂直磁场方向时，线速度方向与磁场方向平行，不切割磁感线，感应电动势为零。

总结：计算感应电动势公式：

EBLv如v是即时速度，则E为即时感应电动势。

如v是平均速度，则E为平均感应电动势。

E为这段时间内的平均感应电动势。t是一段时间，Entto，为即时感应电动势。E12BL 2EnBScos（是线圈平面与磁场方向的夹角）。

有感应电动势最大值EmnBS线圈平面与磁场平行时 是线圈平面与磁场方向夹角EnBScos瞬时值公式， 注意：公式中字母的含义，公式的适用条件及使用图景。

区分感应电量与感应电流, 回路中发生磁通变化时, 由于感应电场的作用使电荷发生定向移动而形成感应电流, 在t内迁移的电量(感应电量)为

EnnqIttt, 仅由回路电阻和磁通量的变化量决定, 与发生

RRtR磁通量变化的时间无关。因此, 当用一磁棒先后两次从同一处用不同速度插至线圈中同一位置时, 线圈里聚积的感应电量相等, 但快插与慢插时产生的感应电动势、感应电流不同, 外力做功也不同。 ②楞次定律：

1、1834年德国物理学家楞次通过实验总结出：感应电流的方向总是要使感应电流的磁场阻碍引起感应电流的磁通量的变化。

即磁通量变化产生感应电流建立感应电流磁场阻碍磁通量变

化。

2、当闭合电路中的磁通量发生变化引起感应电流时，用楞次定律判断感应电流的方向。

楞次定律的内容：感应电流的磁场总是阻碍引起感应电流为磁通量变化。

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楞次定律是判断感应电动势方向的定律，但它是通过感应电流方向来表述的。按照这个定律，感应电流只能采取这样一个方向，在这个方向下的感应电流所产生的磁场一定是阻碍引起这个感应电流的那个变化的磁通量的变化。我们把“引起感应电流的那个变化的磁通量”叫做“原磁道”。因此楞次定律可以简单表达为：感应电流的磁场总是阻碍原磁通的变化。所谓阻碍原磁通的变化是指：当原磁通增加时，感应电流的磁场（或磁通）与原磁通方向相反，阻碍它的增加；当原磁通减少时，感应电流的磁场与原磁通方向相同，阻碍它的减少。从这里可以看出，正确理解感应电流的磁场和原磁通的关系是理解楞次定律的关键。要注意理解“阻碍”和“变化”这四个字，不能把“阻碍”理解为“阻止”，原磁通如果增加，感应电流的磁场只能阻碍它的增加，而不能阻止它的增加，而原磁通还是要增加的。更不能感应电流的“磁场”阻碍“原磁通”，尤其不能把阻碍理解为感应电流的磁场和原磁道方向相反。正确的理解应该是：通过感应电流的磁场方向和原磁通的方向的相同或相反，来达到“阻碍”原磁通的“变化”即减或增。楞次定律所反映提这样一个物理过程：原磁通变化时（原变），产生感应电流（I感），这是属于电磁感应的条件问题；感应电流一经产生就在其周围空间激发磁场（感），这就是电流的磁效应问题；而且I感的方向就决定了感的方向（用安培右手螺旋定则判定）；感阻碍原的变化——这正是楞次定律所解决的问题。这样一个复杂的过程，可以用图表理顺如下：

楞次定律也可以理解为：感应电流的效果总是要反抗（或阻碍）产生感应电流的原因，即只要有某种可能的过程使磁通量的变化受到阻碍，闭合电路就会努力实现这种过程： （1）阻碍原磁通的变化（原始表述）；

（2）阻碍相对运动，可理解为“来拒去留”，具体表现为：若产生感应电流的回路或其某些部分可以自由运动，则它会以它的运

动来阻碍穿过路的磁通的变化；若引起原磁通变化为磁体与产生感应电流的可动回路发生相对运动，而回路的面积又不可变，则回路得以它的运动来阻碍磁体与回路的相对运动，而回路将发生与磁体同方向的运动；

（3）使线圈面积有扩大或缩小的趋势；

（4）阻碍原电流的变化（自感现象）。

利用上述规律分析问题可独辟蹊径，达到快速准确的效果。如图1所示，在O点悬挂一轻质导线环，拿一条形磁铁沿导线环的轴线方向突然向环内插入，判断在插入过程中导环如何运动。若按常规方法，应先由楞次定律 判断出环内感应电流的方向，再由安培定则确定环形电流对应的磁极，由磁极的相互作用确定导线环的运动方向。若直接从感应电流的效果来分析：条形磁铁向环内插入过程

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中，环内磁通量增加，环内感应电流的效果将阻碍磁通量的增加，由磁通量减小的方向运动。因此环将向右摆动。显然，用第二种方法判断更简捷。

用右手定则判定感应电流方向：伸开右手，使拇指与其余四个手指垂直，并且都与手掌在同一个平面内；让磁感线从掌心进入，并使拇指指向导线运动方向，这时四指所指的方向就是感应电流方向。 右手定则 应用楞次定律判断感应电流方向的具体步骤： （1）查明原磁场的方向及磁通量的变化情况；

（2）根据楞次定律中的“阻碍”确定感应电流产生的磁场方向； （3）由感应电流产生的磁场方向用安培表判断出感应电流的方向。

3、当闭合电路中的一部分导体做切割磁感线运动时，用右手定则可判定感应电流的方向。

运动切割产生感应电流是磁通量发生变化引起感应电流的特例，所以判定电流方向的右手定则也是楞次定律的特例。用右手定则能判定的，一定也能用楞次定律判定，只是不少情况下，不如用右手定则判定的方便简单。反过来，用楞次定律能判定的，并不是用右手定则都能判定出来。如图2所示，闭合图形导线中的磁场逐渐增强，因为看不到切割，用右手定则就难以判定感应电流的方向，而用楞次定律就很容易判定。

要注意左手定则与右手定则应用的区别，两个定则的应用可简单总结为：“因电而动”用左手，“因动而电”用右手，因果关系不可混淆。

四、互感 自感Ⅰ

互感：由于线圈A中电流的变化，它产生的磁通量发生变化，磁通量的变化在线圈B中激发了感应电动势。这种现象叫互感。

自感现象是指由于导体本身的电流发生变化而产生的电磁感应现象。所产生的感应电动势叫做自感电动势。自感系数简称自感或电感, 它是反映线圈特性的物理量。线圈越长, 单位长度上的匝数越多, 截面积越大, 它的自感系数就越大。另外, 有铁心的线圈的自感系数比没有铁心时要大得多。

自感现象分通电自感和断电自感两种, 其中断电自感中“小灯泡在熄灭之前是否要闪亮一下”的问题, 如图2所示, 原来电路闭合处于稳定状态, L与LA并联, 其电流分别为IL和IA, 方向都是从左到右。在断开S的瞬间, 灯A中原来的从左向右的电流IA立即消失, 但是灯A与线圈L构成一闭合回路, 由于L的自感作用, 其中的电流IL不会立即消失, 而是在回路中逐断减弱维持暂短的时间, 在这个时间内灯A中有从右向左的电流通过, 此时通过灯A的电流是从IL开始减弱的, 如果原来ILIA, 则在灯A熄灭之前要闪亮一下; 如果原来ILIA, 则灯A是逐断熄灭不

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再闪亮一下。原来IL和IA哪一个大, 要由L的直流电阻RL和A的电阻RA的大小来决定, 如果R, 如果RLIA. R，则IILALA 2、由于线圈（导体）本身电流的变化而产生的电磁感应现象叫自感现象。在自感现象中产生感应电动势叫自感电动势。

由上例分析可知：自感电动势总量阻碍线圈（导体）中原电流的变化。 3、自感电动势的大小跟电流变化率成正比。

IE自L

t L是线圈的自感系数，是线圈自身性质，线圈越长，单位长度上的匝数越多，截面积越大，有铁芯则线圈的自感系数L越大。单位是亨利（H）。 如是线圈的电流每秒钟变化1A，在线圈可以产生1V 的自感电动势，则线圈的自感系数为1H。还有毫亨（mH），微亨（H）。

五、交变电流 描述交变电流的物理量和图象 Ⅰ ㈠交流电的产生及变化规律：

⑴产生：强度和方向都随时间作周期性变化的电流叫交流电。

矩形线圈在匀强磁场中，绕垂直于匀强磁场的线圈的对称轴作匀速转动时，如图5-1所示，产生正弦（或余弦）交流电动势。当外电路闭合时形成正弦（或余弦）交流电流。

图5-1

⑵变化规律：

①中性面：与磁力线垂直的平面叫中性面。

线圈平面位于中性面位置时，如图5-2（A）所示，穿过线圈的磁通量最大，但磁通量变化率为零。因此，感应电动势为零 。

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图5-2

当线圈平面匀速转到垂直于中性面的位置时（即线圈平面与磁力线平行时）如图5-2（C）所示，穿过线圈的磁通量虽然为零，但线圈平面内磁通量变化率最大。因此，感应电动势值最大。

Em2NBlvNBS（伏） （N为匝数）

②感应电动势瞬时值表达式：

若从中性面开始，感应电动势的瞬时值表达式：eEmsint（伏）如图5-2感应电流瞬时值表达式：iI·sint（安） m若从线圈平面与磁力线平行开始计时，则感应电动势瞬时值表达式为：

（B）所示。

eEmcost（伏）如图5-2（D）所示。

感应电流瞬时值表达式：iI·cost（安） m

㈡表征交流电的物理量： ⑴瞬时值、最大值和有效值：

交流电在任一时刻的值叫瞬时值。 瞬时值中最大的值叫最大值又称峰值。

交流电的有效值是根据电流的热效应规定的：让交流电和恒定直流分别通过同样阻值的电阻，如果二者热效应相等（即在相同时间内产生相等的热量）则此等效的直流电压，电流值叫做该交流电的电压，电流有效值。

正弦（或余弦）交流电电动势的有效值E和最大值Em的关系为：

EEm20.707Em ，UUm20.707Um IIm20.707Im

0.707U0.707I交流电压有效值U； 交流电流有效值I。 mm注意：通常交流电表测出的值就是交流电的有效值。用电器上标明的额定值等都

是指有效值。用电器上说明的耐压值是指最大值。 ⑵周期、频率和角频率

交流电完成一次周期性变化所需的时间叫周期。以T表示，单位是秒。

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交流电在1秒内完成周期性变化的次数叫频率。以f表示，单位是赫兹。 周期和频率互为倒数，即T1。 f我国市电频率为50赫兹，周期为0.02秒。

2角频率：2f 单位：弧度/秒

T

交流电的图象：

eEmsint 图象如图5-3所示。 eEmcost图象如图5-4所示。

图5-3 图5-4

六、正弦交变电流的函数表达式Ⅰ

u=Umsint i=Imsint

七、电感和电容对交变电流的影响 Ⅰ

①电感对交变电流有阻碍作用，阻碍作用大小用感抗表示。

低频扼流圈，线圈的自感系数Ｌ很大，作用是“通直流，阻交流”；

高频扼流圈，线圈的自感系数Ｌ很小，作用是“通低频，通直流，阻高频”． ②电容对交变电流有阻碍作用，阻碍作用大小用容抗表示 耦合电容，容抗较大，隔直流、通交流

高频旁路电容，容抗很小，隔直流、阻低频、通高频

八、变压器 Ⅱ

变压器是可以用来改变交流电压和电流的大小的设备。

理想变压器的效率为1，即输入功率等于输出功率。对于原、副线圈各一组的变压器来说（如图5-6），原、副线圈上的电压与它们的匝数成正。

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即

U1n1 U2n2因为有UI，因而通过·UI·1122原、副线圈的电流强度与它们的匝数成反比。

即

I1n2 I2n1

注意：1．理想变压器各物理量的决定因素

输入电压U1决定输出电压U2，输出电流I2决定输入电流I1，输入功率随输出功率的变化而变化直到达到变压器的最大功率（负载电阻减小，输入功率增大；负载电阻增大，输入功率减小）。

2．一个原线圈多个副线圈的理想变压器的电压、电流的关系 U1:U2:U3:„=n1:n2:n3:„ I1n1=I2n2+I3n3+„

因为P输入=P输出，即UI，所以变压器中高压线圈电流小，绕制·UI·1122的导线较细，低电压的线圈电流大，绕制的导线较粗。

上述各公式中的I、U、P均指有效值，不能用瞬时值。 （3）电压互感器和电流互感器

电压互感器是将高电压变为低电压，故其原线圈并联在待测高压电路中；电流互感器是将大电流变为小电流，故其原线圈串联在待测的高电流电路中。 （二）解决变压器问题的常用方法

思路1 电压思路。变压器原、副线圈的电压之比为U1/U2=n1/n2；当变压器有多个副绕组时U1/n1=U2/n2=U3/n3=„„

思路2 功率思路。理想变压器的输入、输出功率为P输入=P输出，即P1=P2；当变压器有多个副绕组时P1=P2+P3+„„

思路3 电流思路。由I=P/U知，对只有一个副绕组的变压器有I1/I2=n2/n1；当变压器有多个副绕组时n1I1=n2I2+n3I3+„„

思路4 （变压器动态问题）制约思路。

（1）电压制约：当变压器原、副线圈的匝数比（n1/n2）一定时，输出电压U2由输入电压决定，即U2=n2U1/n1，可简述为“原制约副”.

（2）电流制约：当变压器原、副线圈的匝数比（n1/n2）一定，且输入电压U1确定时，原线圈中的电流I1由副线圈中的输出电流I2决定，即I1=n2I2/n1，可简述为“副制约原”.

（3）负载制约：①变压器副线圈中的功率P2由用户负载决定，P2=P负1+P负2+„；②变压器副线圈中的电流I2由用户负载及电压U2确定，I2=P2/U2；③总功率P总=P线+P2.

动态分析问题的思路程序可表示为：

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UUn211I2RnPPU1U1P2(I1U1I2U2)1I1U1负载22IP1 UI122决定决定决定决定思路5 原理思路。变压器原线圈中磁通量发生变化，铁芯中ΔΦ/Δt相等；当遇到“

”型变压器时有

ΔΦ1/Δt=ΔΦ2/Δt+ΔΦ3/Δt，

此式适用于交流电或电压（电流）变化的直流电，但不适用于稳压或恒定电流的情况.

九、电能的输送 Ⅰ

由于送电的导线有电阻，远距离送电时，线路上损失电能较多。

在输送的电功率和送电导线电阻一定的条件下，提高送电电压，减小送电电流强度可以达到减少线路上电能损失的目的。 线路中电流强度I和损失电功率计算式如下：

P输IU出2 PI·R损线注意：送电导线上损失的电功率，不能用P损2U出R线求，因为U出不是全部降落在

导线上。

十、传感器 Ⅰ

有一些元件它能够感受诸如力、温度、光、声、化学成分等非电学量，并能把它们按照一定的规律转换为电压、电流等电学量，或转换为电路的通断。我们把这种元件叫做传感器。它的优点是：把非电学量转换为电学量以后，就可以很方便地进行测量、传输、处理和控制了。

光敏电阻在光照射下电阻变化的原因：有些物质，例如硫化镉，是一种半导体材料，无光照时，载流子极少，导电性能不好；随着光照的增强，载流子增多，导电性变好。光照越强，光敏电阻阻值越小。

金属导体的电阻随温度的升高而增大，热敏电阻的阻值随温度的升高而减小，且阻值随温度变化非常明显。

金属热电阻与热敏电阻都能够把温度这个热学量转换为电阻这个电学量，金属热电阻的化学稳定性好，测温范围大，但灵敏度较差。 传感器的应用 1．光敏电阻

2．热敏电阻和金属热电阻 3．电容式位移传感器

4．力传感器————将力信号转化为电流信号的元件。 5．霍尔元件

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霍尔元件是将电磁感应这个磁学量转化为电压这个电学量的

元件。

外部磁场使运动的载流子受到洛伦兹力，在导体板的一侧聚集，在导体板的另一侧会出现多余的另一种电荷，从而形成横向电场；横向电场对电子施加与洛伦兹力方向相反的静电力，当静电力与洛伦兹力达到平衡时，导体板左右两例会形成稳定的电压，被称为霍尔电

IB势差或霍尔电压UH，UHk．

执行机构 d1．传感器应用的一般模式 显示器

放大指针式电表电路 2．传感器应用： 传感器  转换数字屏力传感器的应用——电子秤 声传感器的应用——话筒 计算机系统 温度传感器的应用——电熨斗、

电饭锅、测温仪

光传感器的应用——鼠标器、火灾报警器

传感器的应用实例：1．光控开关2．温度报警器

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